Introduction to Solid State Physics |
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仄のとき,特性振動数シ=の, 2 :は約 5 X になる.この値は固体内の原子の振動の振動数
として適当であろう.この値は^にのベる残 9 線の振動数に近く,原子間距離に等い、波長
をもつ音響的振動の振動数にも近 I ゝ格子比熱のデバイ.モデルアインシュタイン' ...
仄のとき,特性振動数シ=の, 2 :は約 5 X になる.この値は固体内の原子の振動の振動数
として適当であろう.この値は^にのベる残 9 線の振動数に近く,原子間距離に等い、波長
をもつ音響的振動の振動数にも近 I ゝ格子比熱のデバイ.モデルアインシュタイン' ...
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限界振動数"饥は直接( 5 , 10 〉式から 0 ^二 IV 。 I 。となる.ここにリ 0 は低振動数での
音速である.比熱は( 6 ぺ 2 )式を^について锇分して得られる.実際の結晶について,この
方法で比熱を計算することは実に困難である.なぜならば,振動数スべクトルは力の定数
...
限界振動数"饥は直接( 5 , 10 〉式から 0 ^二 IV 。 I 。となる.ここにリ 0 は低振動数での
音速である.比熱は( 6 ぺ 2 )式を^について锇分して得られる.実際の結晶について,この
方法で比熱を計算することは実に困難である.なぜならば,振動数スべクトルは力の定数
...
Page 117
最後に,この系の全エネルギ—は^ ^における個々の振動子のエネルギ一の和をとマ- ,
ひ= I! "^("^ =「" (お) ^ 0 0 〉ゴ"となる.ここで( :ぃ)は振! ^分布函数である.図 6 , 5 に金萬
ナトリウムの振動数スべクトルの計算結果を示す.スべクトルは非常に複雑であつて,
中間 ...
最後に,この系の全エネルギ—は^ ^における個々の振動子のエネルギ一の和をとマ- ,
ひ= I! "^("^ =「" (お) ^ 0 0 〉ゴ"となる.ここで( :ぃ)は振! ^分布函数である.図 6 , 5 に金萬
ナトリウムの振動数スべクトルの計算結果を示す.スべクトルは非常に複雑であつて,
中間 ...
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あっ あり イオン イオン結晶 エネルギ エネルギー および クトル ゲルマニウム ここ したがって すなわち スピン すると だけ つぎ つて つの できる という とき トランジスタ なる における によって による に対する パリウム パンド また より られ ろう 塩化ナトリウム 温度 回転 格子 関係 近似 金属 空間群 係数 計算 結合 結晶 原子 固体 構造 考え 試料 磁化 磁区 磁場 磁性 磁率 示し 示す 自由 自由電子 実験 場合 状態 振動数 相互作用 測定 対し 単位 中心 超電導 定数 転位 伝導電子 伝導度 電荷 電気 電場 電流 函数 比熱 不純物 分極 分布 変化 方向 有効質量 誘電 誘電体 誘電率 与えられる 用い 理論 立方 粒子 量子 励起 励起子
Bibliographic information
| Title | Introduction to Solid State Physics |
| Author | Charles Kittel |
| Publisher | Maruzen, 1958 |
| Original from | the University of California |
| Digitized | 16 Jul 2008 |
| Length | 529 pages |
| Export Citation | BiBTeX EndNote RefMan |