Traité de mécanique rationnelle |
Other editions - View all
Common terms and phrases
accélération axes coordonnés axes mobiles c'est-à-dire centre de gravité composantes considère Considérons constante corps couple courbe cylindre d'après déplacement désignons déterminer dirigée suivant distance égale et contraire égale et parallèle équations différentielles équilibre fluide force centrifuge force d'inertie force vive forces appliquées forces extérieures forces parallèles frottement glissement infiniment petit infiniment petite instant quelconque l'accélération totale l'angle l'axe l'équation l'équilibre l'espace ligne liquide lois de Képler longueur machine manière masse ment molécules mouvement absolu mouvement de rotation mouvement élémentaire mouvement rectiligne mouvement relatif pendule pendule simple perpendiculaire pesanteur poids polygone position pression quantités de mouvement rayon vecteur résultante rotation sens contraire sera situé solide invariable somme des moments somme des travaux Supposons surfaces de niveau système de forces système matériel tangente théorème de Guldin théorème général tion trajectoire travail moteur travail virtuel trouve uniforme valeur vement venons vitesse angulaire vitesse initiale
Popular passages
Page 51 - ... est représentée, en grandeur et en direction , par la diagonale du parallélogramme construit sur les deux forces données.
Page 328 - Pour qu'un système matériel quelconque soit en équilibre, il faut et il suffit que la somme des travaux virtuels...
Page 227 - Les carrés du temps des révolutions des planètes autour du soleil sont entre eux comme les cubes des grands axes de leurs orbites.
Page 337 - ... soit en équilibre, il faut et il suffit que la somme des moments des forces par rapport à l'axe fixe soit nulle.
Page 327 - Donc, pour qu'un solide ayant un axe fixe soit en équilibre, il faut et il suffit que la somme des moments des forces directement appliquées, par rapport à l'axe soit nulle.
Page 395 - AB soit partout égale à la base de l'un des pistons A, B. Le fluide dont il s'agit étant en équilibre, nous pouvons lui appliquer le théorème du travail virtuel. Pour cela, concevons que le piston A marche...
Page 514 - Ainsi, ou peut dire que dans le choc direct de deux corps sphériques et homogènes, il ya toujours une perte de force vive, due à ce que le travail positif, développé par les forces moléculaires pendant la seconde partie du choc, est inférieur à la valeur absolue du travail négatif que ces forces moléculaires développent pendant la première partie. Cette perte de force vive est plus ou moins petite, suivant que les deux solides se rapprochent plus ou moins de remplir les conditions de...
Page 395 - marche d'une quantité infiniment petite e vers l'intérieur « de l'enveloppe; que la portion du fluide qui est située en « dedans du canal ACB glisse le long de ce canal sans en « sortir, et suive ainsi le mouvement du piston A, tout en « conservant le même volume ; qu'en conséquence le piston « B marche vers l'extérieur d'une quantité égale à t; enfin « que toute la portion du fluide qui se trouve en dehors du « canal ne se déplace pas. Pour ce déplacement virtuel par...
Page 396 - Si l'on vient à enlever nue fi«- ™- « petiic portion de cette en« veloppe , et si on la remplace par un piston A de même « forme, mobile dans un bout du tuyau adapté...
Page 395 - égales. « Pour démontrer cette proposition, imaginons que nous « réunissions les deux bouts de tuyaux dans lesquels peu« vent se mouvoir les deux pistons A, B, par un canal courbe '< ACB, contenu tout entier à l'intérieur de l'espace occupé « par le fluide et se raccordant à ses deux extrémités avec « ces bouts de tuyaux; nous pourrons même supposer que « la section transversale de...